摘要

中子成像技术在类似考古（古董、古生物）、冶金金属领域获得了广泛关注，但其受到同步辐射光源限制，更有效的调配好使用光源的时间是急需解决的问题。N-Cam中子相机系统相对传统的中子相机，能在较短的曝光时间获得详细清晰的图像，是一种新型的针对冷中子、热中子的成像系统。N-Cam将20微米厚的Gd2O2S:Tb（Gadox）闪烁体直接应用于像增强器的输入窗口。N-Cam系统在英国卢瑟福.阿普尔顿国家实验室散裂中子源设备进行了实验，在75mm靶面视场、5s曝光情况下获得了良好的对比度效果图。此篇分析文章通过相机模式传递函数法（MTF）在多个位置对空间分辨率进行了方向性依赖的分析。边缘效应在X、Y方向都可以观察到，但是Y方向更为明显。同时此次实验在中子通量为2*107n/cm2/s的情况下，600s内测量了几个毫米空间尺度下350个灰阶的变化。最后基于平场图像分析得出系统的量子效率约为16%。

前言介

中子成像由于是一种无损检测技术（NDT/NDE），被广泛应用于汽车、航天航空以及学术界领域^【1.2.3】。随着中子技术的不断成熟发展进步，中子成像正逐渐成为一种标准检测观察技术。

中子成像常和X射线成像比较，这是因为这两种技术非常相似，区别只是在于电离辐射的产生和衰减的方式 ^【3，4】。X射线与材料的电子云相互作用过程中密度较大的材料或较重的元素衰减。中子由于不带有电荷因此与原子核相互作用、同时与较轻的元素作用衰减得更快，故中子可以拍摄到更微观的结构。中子成像技术包括频闪观测、能量选择成像和三维层析成像等。

中子成像作为一种无损检测技术的主要局限性之一是高通量、高准直性的中子源很难获得同时成本高。在过去的十多年里，人们一直在努力使工业界和学术界更容易使用中子成像技术^{【3，4，5，6】}。其中包括加强相关研究项目、改进中子研究反应堆及其为相关领域提供更多资金，以及将这项技术引入新产业等。增强型Gadox-sCMOS中子相机（N-Cam）的研制增强了中子成像设备的可行性（高灵敏度、良好空间分辨率、更快速的积分时间）。同时它还为低通量反应堆提供了实验可能，其可以保证低通量条件下的中子成像。中子散裂源（ISIS）以及和μ光源的成形谱仪（IMAT）装置在此次实验中给样品提供了相对稳定的中子束流^【7】。本篇应用报告通过此套设备表征N-Cam在不同工作模式下的性能。

1.实验与分析方法

探测器部分

N-Cam探测器部分包含一个厚度为20 µm、密度为7.3mg/cm2的Gadox闪烁体同时具有75mm靶面的有效探测区域。一个厚度为1mm的发黑铝材料（防止低能量X射线干扰，类似X射线相机防止可见光的铍窗）被放置在Gadox闪烁体前端2.7mm处，这样就使待测对象与Gadox闪烁体之间的最小距离为3.7 mm。Gadox闪烁体直接应用于Photek 的MCP175像增强器的光纤输入窗口前端。光纤输入的数值孔径（NA）为1.0，保证了闪烁体光的高收集效率。典型的中子和闪烁体材料互相作用会产生30kev的内部电子沉积^{【8，9，10】}，从而在闪烁体的平均电子路径上会形成1200个光子的计数。大约32%的光信号会通过光纤窗口传输到光电阴极。同时在光纤窗口的内表面沉积的S20光阴极在闪烁体545nm发射峰位置提供了10%的量子效率。通过上述的计算得出，每吸收一个中子，在像增强器端会产生38个光电子；这些产生的光电子会在光阴极和微通道板之间的300um空间，通过一个200v的电压加速。微通道板MCP是一个有数百万个孔的薄玻璃板，可以用来放大电子信号^【11】。N-Cam中子相机系统配置有一级MCP,该MCP具有直径为12um间距为15um的阵列孔，孔径比L:D是60：1。MCP的增益是由电压控制的，对于大多数测试设置为+900v。通过MCP放大后的光电子通过5.5kv的加速电场轰击P46荧光屏并输出成像。在上述的电压增益过程中，增强器的总光增益可达10⁴。

高压模块HVPS以及门控控制器GCU集成在相机系统内部，用双层3.2mm厚柔性硼材料包裹以防止中子对电路的干扰。同时Photek使用GCU去控制50ns门控所需要的高压脉冲电源。光电阴极的电压开关是由光阴极与MCP之间的-50v偏置电压控制，以防止无效光电子被放大。像增强器模块可以在50ns尺度进行通断操作。门控器GCU通过USB连接到数据采集器以及电脑上，这样可以通过软件控制MCP增益、光电阴极开关、门控持续时间以及延迟时序控制。利用中子源成形谱仪IMAT的信号和GCU模块进行同步从而来实现不同的采集模式。

探测器记录

N-Cam探测器的成像部分集成的是制冷型sCMOS相机，这台相机具有2048x2048阵列格式，同时单像素尺寸为6.5μm。 此台相机满画幅情况下最快成像速度是35fps，通过选择区域ROI可以获得更高的帧频。在此次实验中成像速度介于0.1fps和30fps之间。相机的满阱容量为30000e-，读出噪声＜2e-，16bit数位动态范围。同时暗噪声以及其他噪声可以通过-15℃的制冷进行大幅度削弱。相机通讯采用USB3.0,并有专业的控制软件。

使用一个45度的反射镜将像增强器的输出光反射到相机口成像，90度的探测设计可以有效减少中子束流对相机的干扰。为了进一步防止粒子干扰以及辐射损伤，在相机外还放置了双层3.2mm厚的柔性硼材料作为中子屏蔽防护层。75mm的探测成像区域通过Schneider-Kreuznach Componon f2.8/40mm 的镜头成像在上述的sCMOS相机上。同时相机还被安装在一个可以调整聚焦位置的平移台上。在实验中我们还通过镜头延长环前移相机靶面获得了33mm的视场，有效的分辨率在16.3um。

图像处理

使用ImageJ软件对图像记录并进行处理，对每一个数据组、平均暗场信号、平场校正信号以及样品成像进行编译。首先从一组参考的背景图中获取出平均背景信号；为了估算出平场信号，我们从每一个平场信号中减去平均背景，平场信号减去背景而后进行归一化和平均处理这样就可以得到平均平场校正信号；为了得到有效的目标信号，对所有的目标图像进行背景扣除、归一化处理而后除以平均平场信号。调整对象堆栈的大小可以改变相机曝光时间。通过将平均目标图像除以平场信号，这样可以使增益带来的变化以及固定模式噪声最小化^【7，12】。最后处理得到的图像再进一步分析。

空间分辨率

为了标定中子相机系统的空间分辨率，我们从the Paul Scherrer Institute (PSI)实验中心取得一组分辨率标定图。PSI提供了三组不断减小的线对组图(200-1000um;25-150um;5-25um)以及用于模式传输函数MTF分析的3°的倾角盒。通过以上工具对75mm以及30mm视场进行了极限分辨率分析。

对于75mm的视场，IMAT中子源的针孔设置为40mm，产生了5x10⁶n/cm²/s的中子束流，同时中子源输出孔径比为245：1。实验中在0.2fps情况下采集了60组平场信号以及60组背景信号，单大组耗时300s。分辨率标定图紧贴像增强器的前方中央位置，也记录了60组。为了评估X、Y轴的依赖，分辨率图也被放置在了像增强器边缘位置的3、6、9以及12点方向，每个位置被记录了60帧。对于30mm视场实验，记录了30张平场以及分辨率图，其中分辨率图只是放在像增强器中心进行了测试。

处理图像后，在第一和第二组线对（25-1000um）成像中重现出多条线阵的轮廓。同时对于不同线对的尺寸用方程二进行对比度计算。计算图像的MTF模式传递函数边缘效应，使用了ImageJ软件插件，针对边缘ROI区域进行定义分析。

灵敏度

基于闪烁体的中子成像系统的灵敏度很难评估。根据最初原理 ，闪烁屏的外部量子效率如下：

其中nc项代表是中子捕获效率，ice项表示捕获产生电子的效率。本次实验使用的Gadox闪烁体，理论上有85%的中子可以被捕获，同时内部电子转换效率85%，故得出理论效率为47%。其中捕获概率是通过NIST数据中心捕获效率以及散射计算得出；IMAT中子成形光谱的单帧白光能量谱图参考了Kochelmann等人的相关文献^【7】。

在实际过程中，由于探测器的非均匀性、光收集效率、每一次内部中子沉积引起电子不确定性以及闪烁体内部光产额，所以DQE(探测器量子效率)明显小于QE(理论效率)。其中中子作用闪烁体的能量沉积就可以在接近0keV（这个能量有大概率从闪烁体表面产生和逃逸）到大于100keV(在闪烁体内移动)。此部分，我们尝试通过分析暴露在全白光束的信号来估算量子效率DQE，同时也考虑到系统内部的光路系统会引起相邻像素之间重复计算。对于一个均匀的中子通量源，每个像素点的平均强度标记为η_FF，每个像素点的平均偏差σ_{FF ,}在一定区域的探测器中对捕获的中子产生的内转换电强度进行泊松分布函数表征如下方程：

其中N(x)表征的是在x大小区域内产生信号的中子数量，F_N是中子通量，T是积分时间，r是相关的标度长度，可以认为是中子源产生的光的半径。通过对得到的全白光平场数据针对不同Binning进行整合处理，而后用方程4拟合得到DQE和r值。在标准的像增强器设置情况下，1s积分时间，获得了IMAT光源（80mm，中子通量2x10⁷n/cm2/s）的平场数据。在连续成像模式下，采集了150帧平场的参考图像，同时在之前又采集了5帧信号图像。数据的矫正处理通过上述提到的方程1进行处理。

对比度波动分析CNR-核磁共振的重要指标

对比度波动分析CNR是衡量成像系统灰度分辨率的指标。为了测量这一个对比度指标，使用了各10个不同厚度的C101铜以及082-T651级别的铝材料（从5mm-14mm，每1mm递增），每种材料的截面都是5mm*5mm。成像使用IMAT光源针孔束结构，其中针孔为80mm，孔径比125：1，产生中子通量为2x10⁷n/cm²/s。相机设置积分时间为1s，达到了50%的像素满阱强度。像增强模块MCP电压设置为900v，荧光屏电压为5500v。在模型拍照前后拍摄两组平场图像，每组积分1s。同时在IMAT光源关闭且衰减器放置情况下获得同样曝光时间的背景图像。同时获得模型材料的图像。

所有的平场图像、背景图像以及模型图像都对像素靶面39872个像素区域进行了归一化处理，以校正曝光期间的光束强度和增益变化。从得到的图像进行分析，20个不同对比度材料的截面的边缘附近不均匀，假设是由于边缘效应，包括光束发散、中子散射和沿着每个截面之间的尖锐边界的衍射而引起的。对于上述提到的5 mm正方形部分的模型材料，在其中心附近选择32 x 64像素进行ROI分析，并计算像素值的平均值和标准偏差。相邻两段（A和B）之间的CNR定义为

√  ² + 

2结果分析

空间分辨率

根据图三得到的是300s积分情况下，75mm视场与30mm视场的中心成像区域的处理后的图像，利用ImageJ测得的线轮廓，我们估算了30mm和75mm视场下，N-cam系统的极限分辨率（5%）分别是12.5lp/mm以及10lp/mm 。对于有效像素尺寸为38um的75mm视场，同时进行采样处理（Nyquist），得到的极限分辨率为13lp/mm，和MCP175的16lp/mm分辨率结合分析，10lp/mm属于合理的数据。对于有效像素尺寸16um的30mm视场，采样处理后极限是30lp/mm，与16lp/mm像增强器结合得到12.5lp/mm与理论相差较大，当然这个数据还有其他我们没有考虑到的影响因素，比如我们需要更详细的测量来确定荧光屏对分辨率的影响。

如图5所示，将曝光时间从300秒减少到30秒不会影响测量的对比度或计算的MTF曲线。将曝光时间减少到30秒以下，测量对比度和计算的MTF曲线的趋势相同，但引入了更多的噪声，如图6所示。然而，MTF曲线小于5%的点保持在9.5–10.5 lp/mm之间 。

通过评估不同位置的平均对比度，x，y方向的对比度可以分辨出区别如图4所示。值得注意的是，虽然平均对比度在X方向上有1.1%的微小变化，在Y方向上有3.7%的变化。在计算的MTF曲线中也观察到这种XY依赖关系，如图7所示。这可能是由几个因素造成的，需要进一步研究。最终计算出的MTF曲线（图8）是通过取中心处的X和Y MTF曲线的平均值来计算的。

通过分析目标成像前后的平场像，对图像的保留率进行评估。调整图像对比度后，可以观察到分辨率图边缘的轮廓。通过测量整个区域的线剖面，可以观察到平均强度从1.014下降到1.011，表示在2.5小时内下降了0.3%，并且假设是线性关系，因此这个变化可以忽略不计。

DQE探测器量子效率

对成像区域的24mm*24mm进行平场成像区域进行校正, 曝光时间T=5s,中子流量F_N = 2x10⁷n/cm²/s , 并对此区域内使用泊松分布平场进行了矫正。 通过方程4进行拟合，而后估算得到的DQE=16.1%,中子产生的光半径r=81um。低于理论结果的47%，这是由于闪烁体表面的低能量损耗、探测器不均匀性以及仪器其他噪声的综合影响。r=81um表示距离像素边缘一定距离的中子互相作用将对相机信号产生影响。考虑到基于荧光屏的光散射，这个数值并不奇怪，并且和上述的MTF测量值一致，在2.5lp/mm情况下，50%对比度，200um线宽，大致为2r。未来将研究Gadox闪烁体的替代材料，以确定它们对r的影响和系统的极限分辨率。

对比度波动

图10给出了600s积分情况下对比度分析成像组的平场对比度图像。其中如像图10b所示，有四个长方形的模块以及一个铝制支架、两个钛材料螺丝组成。每一个长方形的尺寸为5mm宽、25mm长，铜材料（左侧10a）和铝材料（右侧10c）两大组中分别是以1mm递增的5-9mm以及10-14mm的厚度。

图11通过方程5分析测量了不同厚度情况下的透过噪声曲线。 通过图11可以得出1.0cm与1.1cm厚度铝材料之间得CNR值是2.6。相同厚度的铜材料CNR是11.4。假定CNR=1的情况是最小可以检测的分辨率对比度，我们发现对于铝的可探测的最小对比度是0.26%，铜是0.3%，表明图像中的灰阶值应该是350。这个值同时也取决于中子束特性、样品的成分以及几何结构。

结论

N-cam在75mm视场下分辨率为10lp/mm（300s曝光测试时间）。曝光时间减小到30s以上对分辨率几乎没有影响。将曝光时间减小到30s以下时，分辨率也在10lp/mm，但会影响到分辨率。因此，采集300s积分情况下的平场、暗场图像，采集360度旋转的成像，一次断层扫描成像最快需要通过5次拍摄历时40分钟或者30次拍摄耗时3个小时。N-cam在测试过程中显示了x,y方向的依赖性，其中y方向对图像的影响大于x方向，但是其中的原因需要进一步的研究确定。同时系统的量子效率得出是16.1%，闪烁体的厚度会影响量子效率，同时也会影响小视场情况下的分辨率，这一点也有待研究。然而，对于75mm的大视场的影响可以忽略不计,与理论值近似，这主要是因为大视场情况下的有效像素点比较大所以影响较小。

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