 |
上海壹侨国际贸易有限公司
主营产品： FILA，DEBOLD，ESTA，baumer，bernstein，bucher，PILZ，camozzi，schmalz |
7
联系电话
|
上海壹侨国际贸易有限公司
主营产品： FILA，DEBOLD，ESTA，baumer，bernstein，bucher，PILZ，camozzi，schmalz |
联系电话
| 参考价 | 面议 |
更新时间：2019-08-04 20:47:31浏览次数：241
联系我们时请说明是化工仪器网上看到的信息，谢谢!
| 产地类别 | 进口 | 应用领域 | 地矿 |
|---|
eichelt PATCH-C6 1 GR
Proxitron Nr.2029RIKO 100T.38 GS4
INA PCJTY30-N 30100447
Ropex TB 6,0*0,20*340/390
Staubli RCS08.1808
Astin AS12465
Lenord+Bauer GEL 2432T-1BC600
parker 637F0D6R1670232000RD2
Mahle PI 4145 PS 25
电子质量中起源于电磁场的部分。它的数值可以从匀速运动电子的电磁场动量或依据，质能关系式从静止电子的静电场能量作出估计。在电子论的发展初期，曾假定电子的电磁质量等于在实验中测定的质量。并由此算出他的半径，这半径称为电子的经典半径。
当物体具有电场或具有磁场时，对此物体进行电屏蔽或磁屏蔽，用天平称量，全部装置（包括屏蔽体），称量出的数据与未有电场或磁场是不相同的。
天平称量得到的数据是质量，由于对物体进行了屏蔽，称量过程对天平是没有干扰。称量结果数据是有效的。由此，对同一物体来说，除了常规质量，还存在电磁质量。
编辑
直线电流为例，运动电荷产生的波动，以小磁针N处于直线电流I的右侧，当把小磁针N简化成一个环形电流abcd时，虽然点a、b、c、d都处于直线电流I的波动范围之内，但点a、b、c、d处毗邻运动的能量大小不等。显然，Ea>Ec，Eb=Ed。这样一来，直线电流I的波动对小磁针N的环形电流abcd就有一个顺时针的力矩。该力矩作用于绕核旋转的电子，使其顺时针旋转，其宏观表现为小磁针N的北极垂直纸面向外。
然电流产生的波动可以影响小磁针的偏转，说明该波动具有客观实在性；两个具有客观实在性的波动相遇时肯定会相互影响。
直线电流I2处于直线电流I1的波动范围内，I1、I2同向并在同一个平面内，直线电流I1、I2把空间分成A、B、C三个区域。分析直线电流I1波动时所形成的毗邻运动，知区域A内毗邻运动的能量大于区域C内毗邻运动的能量。当直线电流I2波动传播时，在区域A内受到的阻力就要小于在区域C内受到的阻力。这样电流I2波动时在区域A内的传播速度vA就要大于在区域C的传播速度vC，即vA>vC。根据“光速不变原理”，这是不稳定的。因此直线电流I2有靠近直线电流I1的趋势，以使vA=vC=c，表现为同向直线电流相吸。
电荷运动可以产生波动。该波动不但会对小磁针的偏转产生影响，而且波动之间也能互相影响，从而成功地解释了电磁现象。
可以看出，从运动电荷入手，分析运动电荷产生的波动，可以得到所谓的“磁场”；分析两个波动的相互影响，可以解释“同向直线电流相吸”等电磁现象。
编辑
电磁学是研究电磁和电磁的相互作用现象，及其规律和应用的物理学分支学科。
早期，由于磁现象曾被认为是与电现象独立无关的，同时也由于磁学本身的发展和应用，如近代磁性材料和磁学技术的发展，新的磁效应和磁现象的发现和应用等等，使得磁学的内容不断扩大，所以磁学在实际上也就作为一门和电学相平行的学科来研究了。
电磁学从原来互相独立的两门科学（电学、磁学）发展成为物理学中一个完整的分支学科，主要是基于两个重要的实验发现，即电流的磁效应和变化的磁场的电效应。这两个实验现象，加上麦克斯韦关于变化电场产生磁场的假设，奠定了电磁学的整个理论体系，发展了对现代文明起重大影响的电工和电子技术。
根据近代物理学的观点，磁的现象是由运动电荷所产生的，因而在电学的范围内必然不同程度地包含磁学的内容。所以，电磁学和电学的内容很难截然划分，而“电学”有时也就作为“电磁学”的简称。
电子质量中起源于电磁场的部分。它的数值可以从匀速运动电子的电磁场动量或依据，质能关系式从静止电子的静电场能量作出估计。在电子论的发展初期，曾假定电子的电磁质量等于在实验中测定的质量。并由此算出他的半径，这半径称为电子的经典半径。
当物体具有电场或具有磁场时，对此物体进行电屏蔽或磁屏蔽，用天平称量，全部装置（包括屏蔽体），称量出的数据与未有电场或磁场是不相同的。
天平称量得到的数据是质量，由于对物体进行了屏蔽，称量过程对天平是没有干扰。称量结果数据是有效的。由此，对同一物体来说，除了常规质量，还存在电磁质量。
编辑
直线电流为例，运动电荷产生的波动，以小磁针N处于直线电流I的右侧，当把小磁针N简化成一个环形电流abcd时，虽然点a、b、c、d都处于直线电流I的波动范围之内，但点a、b、c、d处毗邻运动的能量大小不等。显然，Ea>Ec，Eb=Ed。这样一来，直线电流I的波动对小磁针N的环形电流abcd就有一个顺时针的力矩。该力矩作用于绕核旋转的电子，使其顺时针旋转，其宏观表现为小磁针N的北极垂直纸面向外。
然电流产生的波动可以影响小磁针的偏转，说明该波动具有客观实在性；两个具有客观实在性的波动相遇时肯定会相互影响。
直线电流I2处于直线电流I1的波动范围内，I1、I2同向并在同一个平面内，直线电流I1、I2把空间分成A、B、C三个区域。分析直线电流I1波动时所形成的毗邻运动，知区域A内毗邻运动的能量大于区域C内毗邻运动的能量。当直线电流I2波动传播时，在区域A内受到的阻力就要小于在区域C内受到的阻力。这样电流I2波动时在区域A内的传播速度vA就要大于在区域C的传播速度vC，即vA>vC。根据“光速不变原理”，这是不稳定的。因此直线电流I2有靠近直线电流I1的趋势，以使vA=vC=c，表现为同向直线电流相吸。
电荷运动可以产生波动。该波动不但会对小磁针的偏转产生影响，而且波动之间也能互相影响，从而成功地解释了电磁现象。
可以看出，从运动电荷入手，分析运动电荷产生的波动，可以得到所谓的“磁场”；分析两个波动的相互影响，可以解释“同向直线电流相吸”等电磁现象。
编辑
电磁学是研究电磁和电磁的相互作用现象，及其规律和应用的物理学分支学科。
早期，由于磁现象曾被认为是与电现象独立无关的，同时也由于磁学本身的发展和应用，如近代磁性材料和磁学技术的发展，新的磁效应和磁现象的发现和应用等等，使得磁学的内容不断扩大，所以磁学在实际上也就作为一门和电学相平行的学科来研究了。
电磁学从原来互相独立的两门科学（电学、磁学）发展成为物理学中一个完整的分支学科，主要是基于两个重要的实验发现，即电流的磁效应和变化的磁场的电效应。这两个实验现象，加上麦克斯韦关于变化电场产生磁场的假设，奠定了电磁学的整个理论体系，发展了对现代文明起重大影响的电工和电子技术。
根据近代物理学的观点，磁的现象是由运动电荷所产生的，因而在电学的范围内必然不同程度地包含磁学的内容。所以，电磁学和电学的内容很难截然划分，而“电学”有时也就作为“电磁学”的简称。
电子质量中起源于电磁场的部分。它的数值可以从匀速运动电子的电磁场动量或依据，质能关系式从静止电子的静电场能量作出估计。在电子论的发展初期，曾假定电子的电磁质量等于在实验中测定的质量。并由此算出他的半径，这半径称为电子的经典半径。
当物体具有电场或具有磁场时，对此物体进行电屏蔽或磁屏蔽，用天平称量，全部装置（包括屏蔽体），称量出的数据与未有电场或磁场是不相同的。
天平称量得到的数据是质量，由于对物体进行了屏蔽，称量过程对天平是没有干扰。称量结果数据是有效的。由此，对同一物体来说，除了常规质量，还存在电磁质量。
编辑
直线电流为例，运动电荷产生的波动，以小磁针N处于直线电流I的右侧，当把小磁针N简化成一个环形电流abcd时，虽然点a、b、c、d都处于直线电流I的波动范围之内，但点a、b、c、d处毗邻运动的能量大小不等。显然，Ea>Ec，Eb=Ed。这样一来，直线电流I的波动对小磁针N的环形电流abcd就有一个顺时针的力矩。该力矩作用于绕核旋转的电子，使其顺时针旋转，其宏观表现为小磁针N的北极垂直纸面向外。
然电流产生的波动可以影响小磁针的偏转，说明该波动具有客观实在性；两个具有客观实在性的波动相遇时肯定会相互影响。
直线电流I2处于直线电流I1的波动范围内，I1、I2同向并在同一个平面内，直线电流I1、I2把空间分成A、B、C三个区域。分析直线电流I1波动时所形成的毗邻运动，知区域A内毗邻运动的能量大于区域C内毗邻运动的能量。当直线电流I2波动传播时，在区域A内受到的阻力就要小于在区域C内受到的阻力。这样电流I2波动时在区域A内的传播速度vA就要大于在区域C的传播速度vC，即vA>vC。根据“光速不变原理”，这是不稳定的。因此直线电流I2有靠近直线电流I1的趋势，以使vA=vC=c，表现为同向直线电流相吸。
电荷运动可以产生波动。该波动不但会对小磁针的偏转产生影响，而且波动之间也能互相影响，从而成功地解释了电磁现象。
可以看出，从运动电荷入手，分析运动电荷产生的波动，可以得到所谓的“磁场”；分析两个波动的相互影响，可以解释“同向直线电流相吸”等电磁现象。
编辑
电磁学是研究电磁和电磁的相互作用现象，及其规律和应用的物理学分支学科。
早期，由于磁现象曾被认为是与电现象独立无关的，同时也由于磁学本身的发展和应用，如近代磁性材料和磁学技术的发展，新的磁效应和磁现象的发现和应用等等，使得磁学的内容不断扩大，所以磁学在实际上也就作为一门和电学相平行的学科来研究了。
电磁学从原来互相独立的两门科学（电学、磁学）发展成为物理学中一个完整的分支学科，主要是基于两个重要的实验发现，即电流的磁效应和变化的磁场的电效应。这两个实验现象，加上麦克斯韦关于变化电场产生磁场的假设，奠定了电磁学的整个理论体系，发展了对现代文明起重大影响的电工和电子技术。
根据近代物理学的观点，磁的现象是由运动电荷所产生的，因而在电学的范围内必然不同程度地包含磁学的内容。所以，电磁学和电学的内容很难截然划分，而“电学”有时也就作为“电磁学”的简称。
电子质量中起源于电磁场的部分。它的数值可以从匀速运动电子的电磁场动量或依据，质能关系式从静止电子的静电场能量作出估计。在电子论的发展初期，曾假定电子的电磁质量等于在实验中测定的质量。并由此算出他的半径，这半径称为电子的经典半径。
当物体具有电场或具有磁场时，对此物体进行电屏蔽或磁屏蔽，用天平称量，全部装置（包括屏蔽体），称量出的数据与未有电场或磁场是不相同的。
天平称量得到的数据是质量，由于对物体进行了屏蔽，称量过程对天平是没有干扰。称量结果数据是有效的。由此，对同一物体来说，除了常规质量，还存在电磁质量。
编辑
直线电流为例，运动电荷产生的波动，以小磁针N处于直线电流I的右侧，当把小磁针N简化成一个环形电流abcd时，虽然点a、b、c、d都处于直线电流I的波动范围之内，但点a、b、c、d处毗邻运动的能量大小不等。显然，Ea>Ec，Eb=Ed。这样一来，直线电流I的波动对小磁针N的环形电流abcd就有一个顺时针的力矩。该力矩作用于绕核旋转的电子，使其顺时针旋转，其宏观表现为小磁针N的北极垂直纸面向外。
然电流产生的波动可以影响小磁针的偏转，说明该波动具有客观实在性；两个具有客观实在性的波动相遇时肯定会相互影响。
直线电流I2处于直线电流I1的波动范围内，I1、I2同向并在同一个平面内，直线电流I1、I2把空间分成A、B、C三个区域。分析直线电流I1波动时所形成的毗邻运动，知区域A内毗邻运动的能量大于区域C内毗邻运动的能量。当直线电流I2波动传播时，在区域A内受到的阻力就要小于在区域C内受到的阻力。这样电流I2波动时在区域A内的传播速度vA就要大于在区域C的传播速度vC，即vA>vC。根据“光速不变原理”，这是不稳定的。因此直线电流I2有靠近直线电流I1的趋势，以使vA=vC=c，表现为同向直线电流相吸。
电荷运动可以产生波动。该波动不但会对小磁针的偏转产生影响，而且波动之间也能互相影响，从而成功地解释了电磁现象。
可以看出，从运动电荷入手，分析运动电荷产生的波动，可以得到所谓的“磁场”；分析两个波动的相互影响，可以解释“同向直线电流相吸”等电磁现象。
编辑
电磁学是研究电磁和电磁的相互作用现象，及其规律和应用的物理学分支学科。
早期，由于磁现象曾被认为是与电现象独立无关的，同时也由于磁学本身的发展和应用，如近代磁性材料和磁学技术的发展，新的磁效应和磁现象的发现和应用等等，使得磁学的内容不断扩大，所以磁学在实际上也就作为一门和电学相平行的学科来研究了。
电磁学从原来互相独立的两门科学（电学、磁学）发展成为物理学中一个完整的分支学科，主要是基于两个重要的实验发现，即电流的磁效应和变化的磁场的电效应。这两个实验现象，加上麦克斯韦关于变化电场产生磁场的假设，奠定了电磁学的整个理论体系，发展了对现代文明起重大影响的电工和电子技术。
根据近代物理学的观点，磁的现象是由运动电荷所产生的，因而在电学的范围内必然不同程度地包含磁学的内容。所以，电磁学和电学的内容很难截然划分，而“电学”有时也就作为“电磁学”的简称。
电子质量中起源于电磁场的部分。它的数值可以从匀速运动电子的电磁场动量或依据，质能关系式从静止电子的静电场能量作出估计。在电子论的发展初期，曾假定电子的电磁质量等于在实验中测定的质量。并由此算出他的半径，这半径称为电子的经典半径。
当物体具有电场或具有磁场时，对此物体进行电屏蔽或磁屏蔽，用天平称量，全部装置（包括屏蔽体），称量出的数据与未有电场或磁场是不相同的。
天平称量得到的数据是质量，由于对物体进行了屏蔽，称量过程对天平是没有干扰。称量结果数据是有效的。由此，对同一物体来说，除了常规质量，还存在电磁质量。
编辑
直线电流为例，运动电荷产生的波动，以小磁针N处于直线电流I的右侧，当把小磁针N简化成一个环形电流abcd时，虽然点a、b、c、d都处于直线电流I的波动范围之内，但点a、b、c、d处毗邻运动的能量大小不等。显然，Ea>Ec，Eb=Ed。这样一来，直线电流I的波动对小磁针N的环形电流abcd就有一个顺时针的力矩。该力矩作用于绕核旋转的电子，使其顺时针旋转，其宏观表现为小磁针N的北极垂直纸面向外。
然电流产生的波动可以影响小磁针的偏转，说明该波动具有客观实在性；两个具有客观实在性的波动相遇时肯定会相互影响。
直线电流I2处于直线电流I1的波动范围内，I1、I2同向并在同一个平面内，直线电流I1、I2把空间分成A、B、C三个区域。分析直线电流I1波动时所形成的毗邻运动，知区域A内毗邻运动的能量大于区域C内毗邻运动的能量。当直线电流I2波动传播时，在区域A内受到的阻力就要小于在区域C内受到的阻力。这样电流I2波动时在区域A内的传播速度vA就要大于在区域C的传播速度vC，即vA>vC。根据“光速不变原理”，这是不稳定的。因此直线电流I2有靠近直线电流I1的趋势，以使vA=vC=c，表现为同向直线电流相吸。
电荷运动可以产生波动。该波动不但会对小磁针的偏转产生影响，而且波动之间也能互相影响，从而成功地解释了电磁现象。
可以看出，从运动电荷入手，分析运动电荷产生的波动，可以得到所谓的“磁场”；分析两个波动的相互影响，可以解释“同向直线电流相吸”等电磁现象。
编辑
电磁学是研究电磁和电磁的相互作用现象，及其规律和应用的物理学分支学科。
早期，由于磁现象曾被认为是与电现象独立无关的，同时也由于磁学本身的发展和应用，如近代磁性材料和磁学技术的发展，新的磁效应和磁现象的发现和应用等等，使得磁学的内容不断扩大，所以磁学在实际上也就作为一门和电学相平行的学科来研究了。
电磁学从原来互相独立的两门科学（电学、磁学）发展成为物理学中一个完整的分支学科，主要是基于两个重要的实验发现，即电流的磁效应和变化的磁场的电效应。这两个实验现象，加上麦克斯韦关于变化电场产生磁场的假设，奠定了电磁学的整个理论体系，发展了对现代文明起重大影响的电工和电子技术。
电子质量中起源于电磁场的部分。它的数值可以从匀速运动电子的电磁场动量或依据，质能关系式从静止电子的静电场能量作出估计。在电子论的发展初期，曾假定电子的电磁质量等于在实验中测定的质量。并由此算出他的半径，这半径称为电子的经典半径。
当物体具有电场或具有磁场时，对此物体进行电屏蔽或磁屏蔽，用天平称量，全部装置（包括屏蔽体），称量出的数据与未有电场或磁场是不相同的。
天平称量得到的数据是质量，由于对物体进行了屏蔽，称量过程对天平是没有干扰。称量结果数据是有效的。由此，对同一物体来说，除了常规质量，还存在电磁质量。
编辑
直线电流为例，运动电荷产生的波动，以小磁针N处于直线电流I的右侧，当把小磁针N简化成一个环形电流abcd时，虽然点a、b、c、d都处于直线电流I的波动范围之内，但点a、b、c、d处毗邻运动的能量大小不等。显然，Ea>Ec，Eb=Ed。这样一来，直线电流I的波动对小磁针N的环形电流abcd就有一个顺时针的力矩。该力矩作用于绕核旋转的电子，使其顺时针旋转，其宏观表现为小磁针N的北极垂直纸面向外。
然电流产生的波动可以影响小磁针的偏转，说明该波动具有客观实在性；两个具有客观实在性的波动相遇时肯定会相互影响。
直线电流I2处于直线电流I1的波动范围内，I1、I2同向并在同一个平面内，直线电流I1、I2把空间分成A、B、C三个区域。分析直线电流I1波动时所形成的毗邻运动，知区域A内毗邻运动的能量大于区域C内毗邻运动的能量。当直线电流I2波动传播时，在区域A内受到的阻力就要小于在区域C内受到的阻力。这样电流I2波动时在区域A内的传播速度vA就要大于在区域C的传播速度vC，即vA>vC。根据“光速不变原理”，这是不稳定的。因此直线电流I2有靠近直线电流I1的趋势，以使vA=vC=c，表现为同向直线电流相吸。
电荷运动可以产生波动。该波动不但会对小磁针的偏转产生影响，而且波动之间也能互相影响，从而成功地解释了电磁现象。
可以看出，从运动电荷入手，分析运动电荷产生的波动，可以得到所谓的“磁场”；分析两个波动的相互影响，可以解释“同向直线电流相吸”等电磁现象。
编辑
电磁学是研究电磁和电磁的相互作用现象，及其规律和应用的物理学分支学科。
早期，由于磁现象曾被认为是与电现象独立无关的，同时也由于磁学本身的发展和应用，如近代磁性材料和磁学技术的发展，新的磁效应和磁现象的发现和应用等等，使得磁学的内容不断扩大，所以磁学在实际上也就作为一门和电学相平行的学科来研究了。
电磁学从原来互相独立的两门科学（电学、磁学）发展成为物理学中一个完整的分支学科，主要是基于两个重要的实验发现，即电流的磁效应和变化的磁场的电效应。这两个实验现象，加上麦克斯韦关于变化电场产生磁场的假设，奠定了电磁学的整个理论体系，发展了对现代文明起重大影响的电工和电子技术。
根据近代物理学的观点，磁的现象是由运动电荷所产生的，因而在电学的范围内必然不同程度地包含磁学的内容。所以，电磁学和电学的内容很难截然划分，而“电学”有时也就作为“电磁学”的简称。
电子质量中起源于电磁场的部分。它的数值可以从匀速运动电子的电磁场动量或依据，质能关系式从静止电子的静电场能量作出估计。在电子论的发展初期，曾假定电子的电磁质量等于在实验中测定的质量。并由此算出他的半径，这半径称为电子的经典半径。
当物体具有电场或具有磁场时，对此物体进行电屏蔽或磁屏蔽，用天平称量，全部装置（包括屏蔽体），称量出的数据与未有电场或磁场是不相同的。
天平称量得到的数据是质量，由于对物体进行了屏蔽，称量过程对天平是没有干扰。称量结果数据是有效的。由此，对同一物体来说，除了常规质量，还存在电磁质量。
编辑
直线电流为例，运动电荷产生的波动，以小磁针N处于直线电流I的右侧，当把小磁针N简化成一个环形电流abcd时，虽然点a、b、c、d都处于直线电流I的波动范围之内，但点a、b、c、d处毗邻运动的能量大小不等。显然，Ea>Ec，Eb=Ed。这样一来，直线电流I的波动对小磁针N的环形电流abcd就有一个顺时针的力矩。该力矩作用于绕核旋转的电子，使其顺时针旋转，其宏观表现为小磁针N的北极垂直纸面向外。
然电流产生的波动可以影响小磁针的偏转，说明该波动具有客观实在性；两个具有客观实在性的波动相遇时肯定会相互影响。
直线电流I2处于直线电流I1的波动范围内，I1、I2同向并在同一个平面内，直线电流I1、I2把空间分成A、B、C三个区域。分析直线电流I1波动时所形成的毗邻运动，知区域A内毗邻运动的能量大于区域C内毗邻运动的能量。当直线电流I2波动传播时，在区域A内受到的阻力就要小于在区域C内受到的阻力。这样电流I2波动时在区域A内的传播速度vA就要大于在区域C的传播速度vC，即vA>vC。根据“光速不变原理”，这是不稳定的。因此直线电流I2有靠近直线电流I1的趋势，以使vA=vC=c，表现为同向直线电流相吸。
电荷运动可以产生波动。该波动不但会对小磁针的偏转产生影响，而且波动之间也能互相影响，从而成功地解释了电磁现象。
可以看出，从运动电荷入手，分析运动电荷产生的波动，可以得到所谓的“磁场”；分析两个波动的相互影响，可以解释“同向直线电流相吸”等电磁现象。
编辑
电磁学是研究电磁和电磁的相互作用现象，及其规律和应用的物理学分支学科。
早期，由于磁现象曾被认为是与电现象独立无关的，同时也由于磁学本身的发展和应用，如近代磁性材料和磁学技术的发展，新的磁效应和磁现象的发现和应用等等，使得磁学的内容不断扩大，所以磁学在实际上也就作为一门和电学相平行的学科来研究了。
电磁学从原来互相独立的两门科学（电学、磁学）发展成为物理学中一个完整的分支学科，主要是基于两个重要的实验发现，即电流的磁效应和变化的磁场的电效应。这两个实验现象，加上麦克斯韦关于变化电场产生磁场的假设，奠定了电磁学的整个理论体系，发展了对现代文明起重大影响的电工和电子技术。
根据近代物理学的观点，磁的现象是由运动电荷所产生的，因而在电学的范围内必然不同程度地包含磁学的内容。所以，电磁学和电学的内容很难截然划分，而“电学”有时也就作为“电磁学”的简称。
电子质量中起源于电磁场的部分。它的数值可以从匀速运动电子的电磁场动量或依据，质能关系式从静止电子的静电场能量作出估计。在电子论的发展初期，曾假定电子的电磁质量等于在实验中测定的质量。并由此算出他的半径，这半径称为电子的经典半径。
当物体具有电场或具有磁场时，对此物体进行电屏蔽或磁屏蔽，用天平称量，全部装置（包括屏蔽体），称量出的数据与未有电场或磁场是不相同的。
天平称量得到的数据是质量，由于对物体进行了屏蔽，称量过程对天平是没有干扰。称量结果数据是有效的。由此，对同一物体来说，除了常规质量，还存在电磁质量。
编辑
直线电流为例，运动电荷产生的波动，以小磁针N处于直线电流I的右侧，当把小磁针N简化成一个环形电流abcd时，虽然点a、b、c、d都处于直线电流I的波动范围之内，但点a、b、c、d处毗邻运动的能量大小不等。显然，Ea>Ec，Eb=Ed。这样一来，直线电流I的波动对小磁针N的环形电流abcd就有一个顺时针的力矩。该力矩作用于绕核旋转的电子，使其顺时针旋转，其宏观表现为小磁针N的北极垂直纸面向外。
然电流产生的波动可以影响小磁针的偏转，说明该波动具有客观实在性；两个具有客观实在性的波动相遇时肯定会相互影响。
直线电流I2处于直线电流I1的波动范围内，I1、I2同向并在同一个平面内，直线电流I1、I2把空间分成A、B、C三个区域。分析直线电流I1波动时所形成的毗邻运动，知区域A内毗邻运动的能量大于区域C内毗邻运动的能量。当直线电流I2波动传播时，在区域A内受到的阻力就要小于在区域C内受到的阻力。这样电流I2波动时在区域A内的传播速度vA就要大于在区域C的传播速度vC，即vA>vC。根据“光速不变原理”，这是不稳定的。因此直线电流I2有靠近直线电流I1的趋势，以使vA=vC=c，表现为同向直线电流相吸。
电荷运动可以产生波动。该波动不但会对小磁针的偏转产生影响，而且波动之间也能互相影响，从而成功地解释了电磁现象。
可以看出，从运动电荷入手，分析运动电荷产生的波动，可以得到所谓的“磁场”；分析两个波动的相互影响，可以解释“同向直线电流相吸”等电磁现象。
编辑
电磁学是研究电磁和电磁的相互作用现象，及其规律和应用的物理学分支学科。
早期，由于磁现象曾被认为是与电现象独立无关的，同时也由于磁学本身的发展和应用，如近代磁性材料和磁学技术的发展，新的磁效应和磁现象的发现和应用等等，使得磁学的内容不断扩大，所以磁学在实际上也就作为一门和电学相平行的学科来研究了。
电磁学从原来互相独立的两门科学（电学、磁学）发展成为物理学中一个完整的分支学科，主要是基于两个重要的实验发现，即电流的磁效应和变化的磁场的电效应。这两个实验现象，加上麦克斯韦关于变化电场产生磁场的假设，奠定了电磁学的整个理论体系，发展了对现代文明起重大影响的电工和电子技术。
根据近代物理学的观点，磁的现象是由运动电荷所产生的，因而在电学的范围内必然不同程度地包含磁学的内容。所以，电磁学和电学的内容很难截然划分，而“电学”有时也就作为“电磁学”的简称。
电子质量中起源于电磁场的部分。它的数值可以从匀速运动电子的电磁场动量或依据，质能关系式从静止电子的静电场能量作出估计。在电子论的发展初期，曾假定电子的电磁质量等于在实验中测定的质量。并由此算出他的半径，这半径称为电子的经典半径。
当物体具有电场或具有磁场时，对此物体进行电屏蔽或磁屏蔽，用天平称量，全部装置（包括屏蔽体），称量出的数据与未有电场或磁场是不相同的。
天平称量得到的数据是质量，由于对物体进行了屏蔽，称量过程对天平是没有干扰。称量结果数据是有效的。由此，对同一物体来说，除了常规质量，还存在电磁质量。
编辑
直线电流为例，运动电荷产生的波动，以小磁针N处于直线电流I的右侧，当把小磁针N简化成一个环形电流abcd时，虽然点a、b、c、d都处于直线电流I的波动范围之内，但点a、b、c、d处毗邻运动的能量大小不等。显然，Ea>Ec，Eb=Ed。这样一来，直线电流I的波动对小磁针N的环形电流abcd就有一个顺时针的力矩。该力矩作用于绕核旋转的电子，使其顺时针旋转，其宏观表现为小磁针N的北极垂直纸面向外。
然电流产生的波动可以影响小磁针的偏转，说明该波动具有客观实在性；两个具有客观实在性的波动相遇时肯定会相互影响。
直线电流I2处于直线电流I1的波动范围内，I1、I2同向并在同一个平面内，直线电流I1、I2把空间分成A、B、C三个区域。分析直线电流I1波动时所形成的毗邻运动，知区域A内毗邻运动的能量大于区域C内毗邻运动的能量。当直线电流I2波动传播时，在区域A内受到的阻力就要小于在区域C内受到的阻力。这样电流I2波动时在区域A内的传播速度vA就要大于在区域C的传播速度vC，即vA>vC。根据“光速不变原理”，这是不稳定的。因此直线电流I2有靠近直线电流I1的趋势，以使vA=vC=c，表现为同向直线电流相吸。
电荷运动可以产生波动。该波动不但会对小磁针的偏转产生影响，而且波动之间也能互相影响，从而成功地解释了电磁现象。
可以看出，从运动电荷入手，分析运动电荷产生的波动，可以得到所谓的“磁场”；分析两个波动的相互影响，可以解释“同向直线电流相吸”等电磁现象。
编辑
电磁学是研究电磁和电磁的相互作用现象，及其规律和应用的物理学分支学科。
早期，由于磁现象曾被认为是与电现象独立无关的，同时也由于磁学本身的发展和应用，如近代磁性材料和磁学技术的发展，新的磁效应和磁现象的发现和应用等等，使得磁学的内容不断扩大，所以磁学在实际上也就作为一门和电学相平行的学科来研究了。
电磁学从原来互相独立的两门科学（电学、磁学）发展成为物理学中一个完整的分支学科，主要是基于两个重要的实验发现，即电流的磁效应和变化的磁场的电效应。这两个实验现象，加上麦克斯韦关于变化电场产生磁场的假设，奠定了电磁学的整个理论体系，发展了对现代文明起重大影响的电工和电子技术。
根据近代物理学的观点，磁的现象是由运动电荷所产生的，因而在电学的范围内必然不同程度地包含磁学的内容。所以，电磁学和电学的内容很难截然划分，而“电学”有时也就作为“电磁学”的简称。
根据近代物理学的观点，磁的现象是由运动电荷所产生的，因而在电学的范围内必然不同程度地包含磁学的内容。所以，电磁学和电学的内容很难截然划分，而“电学”有时也就作为“电磁学”的简称。
heidenhain Kupplung K14 ID:293328-01(dringend)
hydac ETS326-2-100-000
Mahr 3025388
GEA HG 34/11.5/5.8-5 POS，DLT0895240
BUSAK & SHAMBAN TGYD460926-Z52N
GLASER SLK7002J060P
RuB 01004915;Messing-Kugelhahn G 2" IG/IG DVG;Nr.: S64I05
LAPPORT 100268
Proxitron IKNB 080.38 GS4 Art No：2306C
SCHUNK PGN-plus 80-2-AS ID：0371451
dynaset HPW 800 / 30 - 140
Hellermann 167-00236 , 20m
JAHN SAG16/R1/2-SCH5 255714200000
Mayser 1000841 SG-EFS 104 ZK2/1 24V
Phoenix VS-RJ45-RJ45-94P-0,5 - 1418028
lika C80-Y-100BNF230P/S391
Fibro 2471.6.006
Spieth MSA95×2.0
APEX 965004
Phoenix 2949994
Leuze CRT 448.S3/444-M12
Honsberg UKV-020GML0000
NORMTEILWERK ROBERT BLOHM 2RBN410.1KM6
Phoenix VS-SI-FP-2F Nr.1658532
SFS 90000562
Schmidt ETPB-500
WENGLOR LN40PA3
Goldammer NR 85-MAS-VR50 L500-T-0-MS-M12 Nr.MA308.130
heidenhain EQN 425 512 ID:631713-01
BALOGH 420XXB4558 TAM931/8K
FEAS PSGK15
Woerner KFI-F/C/0/0/200/130
wachendorff WDGWA10M08
INA KSR16-L0-10-10-17-08
SERTO RTO SO 51124-3-M8*1-D
wenglor sensoric gmbh YP11MGVL80
legrand Nr.01691
Sea-Land ONDINA 60 NCA2F 50-60HZ CTF 220V single-phase
B&R X20BR9300
Nadella GCL16EE
Hillesheim H1204-040-12-11-C1G1 NR.99943 10/06
heidenhain LC483 ML670mm，5um ID：557647-13
SALTUS 3100100010,DSG-1, 75NM
cherry ML4400 USB，Color: White
SCHNEIDER 140DDI35300
HALFEN HS 50/30 M12X125 GVS4.6
Phoenix SD-D/SC Nr.2963310
motrona UF251
LAPPORT FORM 9011 10x10x100 Id.Nr. 100318
Staubli RCS08.1810
Staubli RBE06.1806 SCHNELLKUPPLUNG
DYNEX-germany DFM1200EXM12-A
Vahle Art-Nr. 102970 GSV4/8
Montabert Z92 Standard mit nicht-magnetischen Ventilen
Camfil Art.Nr. 28442026
Vossen PTR0-03
ATOS AGMZO-A-10/100
Amtec 712.800.018.020
EMG SV1-10/32/100/6
Warmbier 2590.32189.43
heidenhain 376840-4K
TRACO TXM150-112
nordmann 6.1.5 Schall-Emissions-Hydrophon SHE
parker D3W020BNJW
VIBRA MASCHINENFABRIK VST 6-230-36
heidenhain LC483 ML820 +/5um Nr.557649-16
Rexroth MSK100C-0300-NN-M1-AG2-NNNN
Origa PA58190-0050;SZV6032/50
SCHROFF 20817501 CODIERKEILE RAL7035 100STK
MAGNETROL 705-510A-110 7MR-A110-295
riegler 60-1/K
AirCom G3XP
HASBERG 0.01mm*12.7*5M
heidenhain RON287C 18000 NO:358701-05
TER PF590200500013
Walther MD-007-2-L1016-19-2
HASBERG 0.08mm*12.7*5M
Murr 7000-44511-7960800
MANHATTAN 350x70x127 A120R13 3681
THIEDE 9-4086A.1
Rexroth 830100630
| AT1/CP-1BM30 shielded NC/PNP |
| C18P/BP-2EM18 Plastico Non Schermato DC 12mm PNP NO+NC conn. M12 |
| FARL/BP-3A90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial |
| CQ50/AP-4Acubic Plastico DC 10mm PNP NC cable 2m 90° |
| AK1/CN-3AM18 shielded NC/NPN cable 5m axial |
| FAIC/BP-0AAxial Retroreflective 4 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial |
| ATEX version inductive sensors |
| AM6/CP-4AANM12 unshielded short LD NC/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| FAI6/BP-2E90° Energ. 400 mm PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AH6/AP-3F |
| AT1/AN-3HM30 shielded NO/NPN conn. M12 |
| AE6/CP-2A |
| FAI6/BN-2E90° Energ. 400 mm NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| C30M/00-2EM30 Inox Non Schermato AC 25mm NO/NC conn. M12 |
| FAIZ/BN-3A90° Receiver 15 m NPN Q/QN metal. cable 2m axial |
| AM1/A0-4AM12 unshielded NO cable 2m axial |
| AK1/BP-3H |
| AE1/AP-1FE5 |
| FAIH/00-2A90° Emitt. 15 m plast. cable 2m axial |
| VK2/A0-2HM18 unshielded NO conn. M12 |
| FAIZ/BP-2E90° Receiver 15 m PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AT1/CN-4HM30 unshielded NC/NPN conn. M12 |
| AE6/AN-4F |
| FAI4/BP-3E90° Energ. 200 mm reg PNP Q/QN metal. conn. M12 |
| AE1/AP-4F |
| FAL4/BN-3A90° laser Energ. 200 mm adj. NPN Q/QN met. cable 2m axial |
| VM2/A0-1BM12 shielded NO cable 2m |
| AK1/AP-3A |
| AT1/CP-4AM30 unshielded NC/PNP cable 2m axial |
| C30P/BP-1AM30 Plastico Schermato DC 16mm PNP NO+NC cable 2m axial |
| FARN/BN-2E90° Polarised 2 m adj. NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| AK1/CN-3HM18 shielded NC/NPN conn. M12 |
| AM1/A0-3HM12 shielded NO conn. M12 |
| S5-5B3-35 |
| AK1/AP-3HM18 shielded NO/PNP conn. M12 |
| FAID/BP-2E90° Receiver 15 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AM1/AP-3A86ANM12 shielded NO/PNP cable 5m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| CT1/CN-1HM30 shielded NC/NPN conn. M12 |
| AT1/A0-3HM30 shielded NO conn. M12 |
| FAI6/BN-3E90° Energ. 400 mm NPN Q/QN metal. conn. M12 |
| AH6/CP-1A |
| FAL4/BP-0AAxial laser Energ. 300 mm adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial |
| PMS/0N-1HM12 shielded NPN conn. M12 |
| AH1/AN-1A |
| FQIC/BP-0EAxial Retroreflective 4 m PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AE1/AP-1FDP |
| PMS/0N-2HM12 unshielded NPN conn. M12 |
| AE1/CP-1H |
| AE1/CP-1F |
| CE2/0P-1AD20 shielded PNP cable 2m C/Autotest |
| AE1/CN-4A |
| AE6/CP-4F |
| CT1/AN-1HM30 shielded NO/NPN conn. M12 |
| FAI6/BN-0AAxial Energ. 400 mm NPN Q/QN plast. cable 2m axial |
| FAI5/BP-1EAxial Energ. 200 mm PNP Q/QN metal. conn. M12 |
| AE1/AP-1AANM8 shielded NO/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| AK1/A0-4A |
| AK1/AP-3A8WM18 shielded NO/PNP cable 8m axial |
| FARP/BN-3A90° Polarised 2 m NPN Q/QN metal. cable 2m axial |
| C18P/BN-1AM18 Plastico Schermato DC 8mm NPN NO+NC cable 2m axial |
| AK1/CN-4H |
| AT1/CN-2BM30 unshielded NC/NPN |
| C18P/BN-2AM18 Plastico Non Schermato DC 12mm NPN NO+NC cable 2m axial |
| IL1/AP-4Aunshielded PNP NO cable 2m 90° |
| AE1/AN-2A86 |
| PFM1/AN-4HM12 unshielded LD NO/NPN conn. M12 |
| FQI8/BP-0EAxial Energ. 1000 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| Standard IP67/68 output NO + NC inductive proximity sensors extended temperature range (-25…+110°C) |
| AM1/D2-5HM12 0-10 V+4-20 mA conn. M12 Sn 6 mm |
| FAIZ/BP-2A90° Receiver 15 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial |
| PFM1/AP-1HM12 shielded Std. NO/PNP conn. M12 |
| AH1/AP-1A |
| VK2/A0-1HM18 shielded NO conn. M12 |
| FAI7/BN-2A90° Energ. 400 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial |
| CE1/0N-1ED20 shielded NPN conn. M12 |
| FAIH/00-2E90° Emitt. 15 m plast. conn. M12 |
| AE1/AN-2A |
| FAI6/BN-2A90° Energ. 400 mm NPN Q/QN plast. cable 2m axial |
| AM1/AP-3AANM12 shielded NO/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| AT1/CP-3AM30 shielded NC/PNP cable 2m axial |
| FARL/BP-1EAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN metal. conn. M12 |
| FAI9/BN-3E90° Energ. 800 mm NPN Q/QN metal. conn. M12 |
| PFM1/BN-1HM12 shielded Std. NO+NC/NPN conn. M12 |
| IL1/CP-4Aunshielded PNP NC cable 2m 90° |
| FAI5/BN-1AAxial Energ. 200 mm NPN Q/QN metal. cable 2m axial |
| FQRN/BP-0EAxial Polarised 3 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| FAIM/BN-0AAxial Retroreflective 4 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial |
| AE1/AP-2FDP |
| C30P/BN-1AM30 Plastico Schermato DC 16mm NPN NO+NC cable 2m axial |
| VM2/A0-1TM12 shielded NO conn. M12 AC |
| FARS/BN-0EAxial BGS 30-130 mm adj. NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| AK1/A0-4H |
| AK1/AP-1A |
| AH1/AP-2A |
| FARP/BP-2E90° Polarised 2 m PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AK1/CP-4HM18 unshielded NC/PNP conn. M12 |
| FAIH/X0-0EAxial Emitt. 20 m Check plast. conn. M12 |
| FAIC/BN-1AAxial Retroreflective 4 m NPN Q/QN metal. cable 2m axial |
| PFM1/PFK1(variante AN)Protection degree II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| C18P/BP-1EM18 Plastico Schermato DC 8mm PNP NO+NC conn. M12 |
| FARN/BN-1AAxial Polarised 3 m adj. NPN Q/QN metal. cable 2m axial |
| AM6/AP-3HANM12 shielded short NO/PNP conn. M12 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| AK1/AP-3HAN |
| AK1/AP-2A86 |
| AE1/AN-2H |
| AT1/CP-3HM30 shielded NC/PNP conn. M12 |
| FARL/BN-0EAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| FARS/BN-1EAxial BGS 30-130 mm adj. NPN Q/QN metal. conn. M12 |
| FQI7/BP-1EAxial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN metal. conn. M12 |
| FAL4/0N-1EAxial laser Energ. 300 mm adj. NPN L/Dselez.met. conn. M12 |
| FAIC/BN-0EDAAxial Retroreflective 4 m NPN Q/QN plast. conn. M12 glass optic |
| FAI9/BN-0EAxial Energ. 1000 mm NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| FARS/BP-1AAxial BGS 30-130 mm adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial |
| FAI9/BN-2E90° Energ. 800 mm NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| AH1/CN-3F |
| C30M/BN-2EM30 Inox Non Schermato DC 25mm NPN NO+NC conn. M12 |
| FARP/BP-0EAxial Polarised 3 m PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| *Contattare i nostri uffici per prezzo, classe e quantitativo minimo ordinabile |
| AE1/AP-2F |
| FAI8/BN-1AAxial Energ. 1000 mm adj. NPN Q/QN metal. cable 2m axial |
| AE1/CP-2F |
| FARN/BN-0EAxial Polarised 3 m adj. NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| PFM1/AP-4HM12 unshielded LD NO/PNP conn. M12 |
| PFK1/AN-1HM18 shielded Std. NO/NPN conn. M12 |
| PFK1/BP-1HM18 shielded Std. NO+NC/PNP conn. M12 |
| AK1/BP-3AET |
| FAIZ/BP-0AAxial Receiver 20 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial |
| FAI5/BN-3E90° Energ. 200 mm NPN Q/QN metal. conn. M12 |
| AK1/AN-1H |
| AE1/AP-3A86ANM8 shielded NO/PNP cable 5m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| AH6/CP-4F |
| AH1/CP-3A |
| FARP/BN-0EAxial Polarised 3 m NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| AH1/CN-4A |
| PMW/0N-2HM12 unshielded NPN conn. M12 INOX |
| AT1/A0-2AM30 unshielded NO cable 2m axial |
| AE6/AN-1A |
| C30M/BP-2AM30 Inox Non Schermato DC 25mm PNP NO+NC cable 2m axial |
| AK1/CN-3A86 |
| UK1A/E1-0AM18 analog. 0-10 V 50-400 mm cable 2m with teach-in button |
| FARP/BP-2A90° Polarised 2 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial |
| FAID/BN-1EAxial Receiver 20 m adj. NPN Q/QN metal. conn. M12 |
| AK1/BP-4HM18 unshielded NO+NC/PNP conn. M12 |
| AK1/AN-1H4W |
| C30M/BN-1EM30 Inox Schermato DC 16mm NPN NO+NC conn. M12 |
| AH1/CN-2A |
| AF/1S |
| AK1/A0-2AANM18 unshielded NO 2 fili cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| FAI9/BN-3A90° Energ. 800 mm NPN Q/QN metal. cable 2m axial |
| VM2/A0-2TM12 unshielded NO conn. M12 AC |
| FAIC/BP-0EAxial Retroreflective 4 m PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AE1/AN-1A86 |
| AH1/AN-3H |
| AH1/CP-1A |
| FARL/BP-0EAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| PMW/0P-1HANM12 shielded PNP conn. M12 INOX II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| AE1/D1-7AM8 0-10 V cable 2m Sn 4 mm |
| FARL/BP-1AAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial |
| AK1/AP-3A8W |
| AK1/AP-3A8RM18 shielded NO/PNP cable 10m axial |
| AE1/CN-1A84 |
| AK1/CN-2H |
| ETM1/BN-1HM12 shielded NPN conn. M12 INOX |
| AK1/AP-4HM18 unshielded NO/PNP conn. M12 |
| FAL4/BN-2A90° laser Energ. 200 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial |
| AM1/A0-3AM12 shielded NO cable 2m axial |
| AT1/AP-2B86M30 unshielded NO/PNP cable 5m axial |
| C30P/00-1AM30 Plastico Schermato AC 16mm NO/NC cable 2m axial |
| AH6/AN-4F |
| FAI5/BN-2E90° Energ. 200 mm NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| C30P/00-2EM30 Plastico Non Schermato AC 25mm NO/NC conn. M12 |
| C18P/A0-2AM18 Plastico Non Schermato AC 12mm NO cable 2m axial |
| FAIH/X0-3E90° Emitt. 15 m Check metal. conn. M12 |
| AE1/AN-1A8F |
| AH1/CP-1F |
| AH6/AN-1A |
| AT1/CP-1HM30 shielded NC/PNP conn. M12 |
| AE1/CP-4F |
| FQI7/BP-0EAxial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AK1/CN-3H |
| AE6/AP-1A848QV5 |
| AE1/AN-1A |
| FAIZ/BP-3A90° Receiver 15 m PNP Q/QN metal. cable 2m axial |
| ETK1/BN-1HM18 shielded NPN conn. M12 INOX |
| AK1/A0-2HM18 unshielded NO conn. M12 |
| PFK1/BN-1HM18 shielded Std. NO+NC/NPN conn. M12 |
| AK1/A0-3HM18 shielded NO conn. M12 |
| C18P/C0-2EM18 Plastico Non Schermato AC 12mm NC conn. M12 |
| AH6/AN-3F |
| Cylindrical Ultrasonic sensors |
| PFK1/BP-3HV5D18 shielded LD NO+NC/PNP conn. M12 |
| C30M/00-2AM30 Inox Non Schermato AC 25mm NO/NC cable 2m axial |
| C30M/BN-2AM30 Inox Non Schermato DC 25mm NPN NO+NC cable 2m axial |
| AK1/A0-2A86M18 unshielded NO cable 5m axial |
| VM2/A0-1HM12 shielded NO conn. M12 |
| AE6/AP-4F |
| AK1/CN-1A |
| AH1/CN-3A |
| VM2/A0-2HM12 unshielded NO conn. M12 |
| FAIZ/BN-1EAxial Receiver 20 m NPN Q/QN metal. conn. M12 |
| FAIH/00-0AAxial Emitt. 20 m plast. cable 2m axial |
| FAIC/BP-3EDA90° Retroreflective 4 m PNP Q/QN metal. conn. M12 glass optic |
| FAL4/BN-2E90° laser Energ. 200 mm adj. NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| CE1/0P-1AD20 shielded PNP cable 2m axial |
| AE6/AP-2FANM8 unshielded short NO/PNP conn. M8 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| AH1/AP-1F |
| AH1/AN-3A |
| FAI9/BN-1EAxial Energ. 1000 mm NPN Q/QN metal. conn. M12 |
| AE1/AP-2A84 |
| AE1/CP-1A8R |
| AE6/CN-2A |
| AT1/AP-3HANM30 shielded NO/PNP conn. M12 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| FARP/BP-3A90° Polarised 2 m PNP Q/QN metal. cable 2m axial |
| IL1/AP-4Funshielded PNP NO conn. M8 |
| FAI5/BP-0AAxial Energ. 200 mm PNP Q/QN plast. cable 2m axial |
| FAL4/BN-0AAxial laser Energ. 300 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial |
| AE1/AN-2F |
| VT2/A0-2BM30 unshielded NO cable 2m |
| FAL4/BN-0EAxial laser Energ. 300 mm adj. NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| AT1/AP-3AM30 shielded NO/PNP cable 2m axial |
| AH6/AN-4A |
| AE1/CP-2H |
| PM3/00-2AM12 unshielded cable 2m axial |
| AE6/AP-3A86 |
| IL1/CN-3Fshielded NPN NC conn. M8 |
| AE6/AP-1A |
| AE1/CN-4F |
| AT1/AP-2BM30 unshielded NO/PNP |
| FAIC/BP-3E90° Retroreflective 4 m PNP Q/QN metal. conn. M12 |
| AF/ER3 |
| PFK1/BN-3HM18 shielded LD NO+NC/NPN conn. M12 |
| FAIH/X0-2A90° Emitt. 15 m Check plast. cable 2m axial |
| VK2/C0-1HM18 shielded NC conn. M12 |
| C18P/C0-1EM18 Plastico Schermato AC 8mm NC conn. M12 |
| ETK1/BP-2HM18 unshielded PNP conn. M12 INOX |
| ETK1/BN-2HM18 unshielded NPN conn. M12 INOX |
| PFK1/AP-2HANM18 unshielded Std. NO/NPN II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| FAI8/BN-1EAxial Energ. 1000 mm adj. NPN Q/QN metal. conn. M12 |
| PFK1/BP-2H26M18 unshielded Std. NO+NC/PNP range with timer < 110°C |
| AK1/A0-1A86M18 shielded NO cable 5m axial |
| PFK1/BP-1H26M18 shielded Std. NO+NC/PNP range with timer < 110°C |
| AF/ER9 |
| FARN/BN-3E90° Polarised 2 m adj. NPN Q/QN metal. conn. M12 |
| FAI8/BN-0AAxial Energ. 1000 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial |
| ETM1/BP-2HM12 unshielded PNP conn. M12 INOX |
| AE6/CN-4A |
| AK1/AN-4A |
| FAL4/BN-1EAxial laser Energ. 300 mm adj. NPN Q/QN met. conn. M12 |
| VT2/C0-1BM30 shielded NC cable 2m |
| AH1/CN-2F |
| FQI7/BP-1AAxial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial |
| FAI6/BP-0A86Axial Energ. 400 mm PNP Q/QN plast. cable 5m |
| FARN/BN-2A90° Polarised 2 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial |
| PK3/00-1A8RM18 shielded cable 10m axial |
| FAI8/BP-0EAxial Energ. 1000 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AH6/AP-3AAN |
| FARS/BP-0EAxial BGS 30-130 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AH1/CP-4F |
| CQ55/BP-3Acubic Plastico DC 25mm PNP NO+NC cable 2m 90° |
| PM3, PK3 (variante AN)Protection degree II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| VM2/C0-2BM12 unshielded NC cable 2m |
| PKS/0P-2HM18 unshielded PNP conn. M12 |
| AM1/AP-2H |
| FARS/BN-0AAxial BGS 30-130 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial |
| PFK1/AN-3HM18 shielded LD NO/NPN conn. M12 |
| FAI6/BP-2A90° Energ. 400 mm PNP Q/QN plast. cable 2m axial |
| AE1/AP-4FANM8 unshielded NO/PNP conn. M8 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| FARN/BP-1AAxial Polarised 3 m adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial |
| AE1/AP-2A |
| VT2/C0-1HM30 shielded NC conn. M12 |
| PFM1/AN-3HM12 shielded LD NO/NPN conn. M12 |
| AK1/A0-3A |
| CT1/AN-2HM30 unshielded NO/NPN conn. M12 |
| PFK1/BP-2HM18 unshielded Std. NO+NC/PNP conn. M12 |
| PFM1/AP-2HM12 unshielded Std. NO/PNP conn. M12 |
| FAI8/BP-3A90° Energ. 800 mm adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial |
| FAI7/BP-0A86Axial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN plast. cable 5m |
| AH1/AP-1H |
| AH6/AP-4A |
| FAIH/X0-1AAxial Emitt. 20 m Check metal. cable 2m axial |
| CT1/CP-2HM30 unshielded NC/PNP conn. M12 |
