是专为汽轮机组油动机行程而配套设计的。该产品应用线性差动变压器式位移传感器将油动机阀门开度行程直接转换成相对应摸拟量输出，既可随机显示位移量又可与计算机连接作为自动控制的返馈信号。 
 该产品也可以用于其它行业的阀门开度测量，位移测量及自动控制场合，具有量程广、精度高，安装方便，经久耐用并可长期连续使用等特点。主要适用于汽轮机主汽门油动机行程、高压缸、中压缸、低压缸油动机行程的测量，所测量的信号送“DEH”伺服卡或与LVDT变送器配用传送到控制系统。  

振动速度传感器是属于惯性式传感。

是利用磁电感应原理的振动信号变换成电信号。

它主要由磁路系统、惯性质量、弹簧阻尼等部分组成。

在传感器壳体中刚性 地固定有磁铁，惯性质量（线圈组件）

用弹簧元件悬挂于壳体上。

工作时，将传感器安装在机器上，在机器振动时，

在传感器工作频率范围内，

线圈与磁铁相对运 动，切割磁力线，

在线圈内产生感应电压，该电压值正比于振动速度值。

与二次仪表相配接，即可显示振动速度或位移量的大小。

也可以输送到其它二次仪表或交流 电压表进行测量。
、对旋转机器评定参数的要求。

DOLD多德    MK9903.81 AC50/60HZ220-240V 1,5-30M
Aerzener    122335* Polypropylene ethylene plantC801；Mainframe models：VML95
HASBERG    0.10mm*200mm*5000mm
BAUMER IVO    GI355.A70.C3.58, Infor Incrmental encoder, Shaft 10mm, 10-30VCC 495pts/tr
behlke    HTS71-02-LC-C
TURCK    3091995;IVU2RGR12;935
METRIX    10026-02-12-10-02
Murrelektronik    F53 D-71570
MEUSBURGER    E1513/48/140
Sommer-Technik    DRV1/8X6  GD1704NO-B 6 
KSR-KUEBLER    EVE1/8-VU-L55-SVK27A-5SIL
mts    RHM0410MP041S1B3100
HYDRO LEDUC    XPS80-0520060
Montech    FW-40 
Phoenix    SAC-4P-10,0-PUR/M12FR-3L
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binder    86 61109E49 A.NR.P037851/115
BEP EUROPE     PC-WIN COMPLETE|VW-SHANGHAI-NCA1-4 
DOLD     AI 903.82/07AC50/60HZ230V 1,5-30S
heidenhain    339640-24
Bucher    QXT42-025/32-012
DEIF GmbH    29121100301
VEM    KU1R 315 MY4
TURCK    46583;NI15-S30-AN6X-H1141;76
Weko    077783 + 4206 + 25 with connector
GUTEKUNST    FS_ST205TO001/002 FEDER_D_263V_06
heidenhain    ROD431 10250S12-36 ID.Nr.309 288 01
Kistler     CABLE KSM301760-10
DOLD多德    AI 902N.0082/0DC30V 0,5-10S
DANFOSS    VLT2816 PT4B20SBR00BF00A00C1
DOLD多德    MK9054/012 AC50-500V UH AC230V 1S
DOLD     AD8851.17 AC50/60HZ 42V
ETH    3 Messkabel Typ AK6Bx5          
Bosch Rexroth    LFA-32-DB-2-7X/200
gemue    PTFE 653 32D 8345E03XA 
DOLD     ML9903.82 AC50/60HZ 220-240V 5-100S
ETH    0566 DRFL-I-0,05            
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FOERSTER GMBH & CO. KG    L-2
TURCK    3053810;M126E1LDQ;243
DOLD     IL8701.14/02DC220V
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Dynisco Europe GmbH    711600
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Stego Elektrotechnik    11850.0-00
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FRER ITALY    FRER 200/1 1A 200A
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Sommer        XIJ5-E2 
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burkert    FLOW SE32/8032 HALL12-30VDC REL48VAC-30VDC/3A S-N112544699 W45LL
BAUSER     Typ 557.2, 558.2    
Buehrig-Adam Waelzlager und Antriebstechnik GmbH    368.976166*158*7/5

AC-MOTOREN GMBH FCA100LB-4,3KW,380V,V1 IP55
AC-MOTOREN GMBH FCA112M-4-HE 4/4.8-B5
AC-MOTOREN GMBH FCA132M-4/HE 10125229
AC-MOTOREN GMBH FCA71A-4 0100164
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AC-MOTOREN GMBH FCA80B-4 0.75 B35
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AC-MOTOREN GMBH FCM 160L-4
AC-MOTOREN GMBH FCM 160MB-4
AC-MOTOREN GMBH FCM 200L-4/HE
AC-MOTOREN GMBH FCM160L-4 15KW MOT 3 NO.06062535
AC-MOTOREN GMBH FCM160l-4 Nr 08105813 
AC-MOTOREN GMBH FCM160l-4 Nr 08105813 
AC-MOTOREN GMBH FCM160MB-4 11KW
AC-MOTOREN GMBH FCM180L-4 nr.10091280
AC-MOTOREN GMBH FCM225S-4 B5 37kW
AC-MOTOREN GMBH FCMP 200L-4 10073871
AC-MOTOREN GMBH FCMP 25CM-4 5021322 
AC-MOTOREN GMBH FCMP 280S-4 NR 09023239
AC-MOTOREN GMBH FCMP/200L-4/30KW/F
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AC-MOTOREN GMBH FCPA 132M-6 0801-020027
AC-MOTOREN GMBH FCPA 132SB-4/HE  IP55 B3/B5/300mm 1460l/min 400/690v 50hz 0104573 S1 48KG 5.5KW
AC-MOTOREN GMBH FCPA 71B-4
AC-MOTOREN GMBH FCPA 71B-4 11090903
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AC-MOTOREN GMBH FCPA 90LC-4 No.04071438
AC-MOTOREN GMBH FCPA132S-4/HE
AC-MOTOREN GMBH FCPA160L-4/HE 15KW
AC-MOTOREN GMBH FCPA71B-4 Nr10070339
AC-MOTOREN GMBH FCPA80B-4 0.75/0.9KW
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AC-MOTOREN GMBH FCY132M-4/HE,11061125
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AC-MOTOREN GMBH FHPU-180L-4 22KW
AC-MOTOREN GMBH FOA 132SA-6,NO.:05045585 
AC-MOTOREN GMBH FY 90 B-4（0.75KW ）
AC-MOTOREN GMBH FY 90L-4 
AC-MOTOREN GMBH FYP 80 B-4 0.75/0.9KW 
AC-MOTOREN GMBH GMBH  FCA 100LA-4 
AC-MOTOREN GMBH GMBH  FCA 132SB-4 
AC-MOTOREN GMBH GmbH  MOTOR/FCMP 16MB-4 11KW 10111467 
AC-MOTOREN GMBH IEC 60034-1（FCMP 160MB-4）
AC-MOTOREN GMBH JM 80B-4,No.06101712
AC-MOTOREN GMBH Mot.3~ Type??FBA80B-6 0.55/0.66KW 920 l/min 220-240/380-420V 50Hz 
AC-MOTOREN GMBH NO.08070024
AC-MOTOREN GMBH TFCP 90S-4 1103125280
AC-MOTOREN GMBH TFCP 90S-4 1103125290 
AC-MOTOREN GMBH typ:FY 100 LA,Nr.00597099 2.2/2.6kw
AC-MOTOREN GMBH Type FBPA 112M-4 0709018692
AC-MOTOREN GMBH Type FCA 112 M-4 NO.0615544
AC-MOTOREN GMBH TYPE:FY132M-4 Nr.071/0391B04
AC-MOTOREN GMBH Y112M-4 8.8A 380V 4KW
AC-MOTOREN GMBH Y3 225M-2 10C-0245-01 Horizontal IP54 380v 83.9A 45KW F 

如果环境温度较低，等离子体能够通过辐射和热传导等方式向壁面传递能量，因此，要在实验室内保持等离子体状态，发生器供给的能量必须大于等离子体损失的能量。不少人工产生等离子体的方法(如爆炸法、激波法等)产生的等离子体状态只能持续很短时间(10~10秒左右)，而有工业应用价值的等离子体状态则要维持较长时间(几分钟至几十小时)。能产生后一种等离子体的方法主要有:直流弧光放电法、交流工频放电法、高频感应放电法、低气压放电法(例如辉光放电法)和燃烧法。前四种放电都用电学手段获得，而燃烧则利用化学手段获得。

等离子体发生器的放电原理:利用外加电场或高频感应电场使气体导电，称为气体放电。气体放电是产生等离子体的重要手段之一。被外加电场加速的部分电离气体中的电子与中性分子碰撞，把从电场得到的能量传给气体。电子与中性分子的弹性碰撞导致分子动能增加，表现为温度升高;而非弹性碰撞则导致激发(分子或原子中的电子由低能级跃迁到高能级)、离解(分子分解为原子)或电离(分子或原子的外层电子由束缚态变为自由电子)。高温气体通过传导、对流和辐射把能量传给周围环境，在定常条件下，给定容积中的输入能量和损失能量相等。电子和重粒子(离子、分子和原子)间能量传递的速率与碰撞频率(单位时间内碰撞的次数)成正比。在稠密气体中，碰撞频繁，两类粒子的平均动能(即温度)很容易达到平衡，因此电子温度和气体温度大致相等,这是气压在一个大气压以上时的通常情况,一般称为热等离子体或平衡等离子体。在低气压条件下，碰撞很少，电子从电场得到的能量不容易传给重粒子，此时电子温度高于气体温度，通常称为冷等离子体或非平衡等离子体。两类等离子体各有特点和用途(见等离子体的工业应用)。气体放电分为直流放电和交流放电。

折叠编辑本段类型

折叠直流放电

通常指低频放电，在气压和电流范围不同时，由于气体中电子数、碰撞频率、粒子扩散和热量传递速度不同，会出现暗电流区、辉光放电区和弧光放电区(图 1)。电流的大小是根据电源负载特性曲线(图 1)中两条相应于电阻R1、R2的下降直线和放电特性曲线的交点(工作点A、B、C)确定的。

①暗电流区 电子在电场加速的情况下，获得足够能量，通过与中性分子碰撞，新产生的电子数迅速增加，电流增大到10~10-安时，在阳极附近才出现很薄的发光层。

②辉光放电区 电流再增大(10~10安)时，在较低的气压条件下，阴极受到快速离子的轰击而发射电子，这些电子在电场作用下向阳极方向加速运动。阴极附近有一个电位差很大的阴极位降区。电极之间的中间部分是电位梯度不很大的正柱区，其中的介质是非平衡等离子体。正柱区的电子和离子以同一速度向壁面扩散，并在壁面复合，放出能量(这是没有气体对流时的情况)。经典理论中电子密度在横截面上的分布是贝塞耳函数的形式。在阳极附近有一个几毫米厚的阳极位降区，其中的电位差与气体电离电位的数值大致相等。

③弧光放电区 当电流超过 10安且气体压力也较高时，正柱区产生的焦耳热大于粒子扩散带到壁面的热量,使正柱区中心部分温度升高,气体电导率增加，以致电流向正柱区中心集中，形成不稳定的收缩现象。后，导电正柱缩成一根温度很高、电流密度很大的电弧，这就是弧光放电。在阴极,电流密度达10~10安/厘米，形成"阴极斑点"，根据热电子发射(热阴极)或场致发射(冷阴极)的机理，发出电子。在阳极也有"阳极斑点"。由于电子带着本身的动能进入阳极，进入时又放出相当于逸出功的能量，再加上阳极位降区的发热量，使阳极加热比阴极大得多。弧光放电的阴极和阳极位降区电位降总共不过一二十伏，中间是正柱区。

弧柱中热量的散失主要依靠热传导、对流和辐射。在定常、轴对称、洛伦兹力和轴向热传导可忽略，以及气体压力和轴向电场在横截面上呈均匀分布的条件下，根据气体性质参数和管道的几何形状对磁流体力学基本方程组进行简化，可以算出管道中气流速度和温度分布以及电弧各参量。

电弧中电流密度高，往往存在着磁流体力学效应。外加磁场或自身磁场较强时,电弧受到洛伦兹力J×B(J是电流密度,B是磁感应强度)的作用。电弧在垂直磁场作用下所作的旋转运动，可使气体加热得更为均匀，并使弧根在电极上高速运动，从而减少电极烧损，还对电弧的稳定有明显影响。自身磁场对电弧有箍缩作用，产生的磁压(Pm=B/2μe，式中μe为磁导率)梯度能导致气体的宏观流动。在阴极附近，由于电流密度很大，相应的磁压较高。离开阴极后，电弧截面加大，磁压沿轴向降低，引起气体由阴极区向正柱区流动，形成阴极射流，其流速可达到100米/秒左右。在阳极斑点附近也存在着同样机理的阳极射流。

如果环境温度较低，等离子体能够通过辐射和热传导等方式向壁面传递能量，因此，要在实验室内保持等离子体状态，发生器供给的能量必须大于等离子体损失的能量。不少人工产生等离子体的方法(如爆炸法、激波法等)产生的等离子体状态只能持续很短时间(10~10秒左右)，而有工业应用价值的等离子体状态则要维持较长时间(几分钟至几十小时)。能产生后一种等离子体的方法主要有:直流弧光放电法、交流工频放电法、高频感应放电法、低气压放电法(例如辉光放电法)和燃烧法。前四种放电都用电学手段获得，而燃烧则利用化学手段获得。

等离子体发生器的放电原理:利用外加电场或高频感应电场使气体导电，称为气体放电。气体放电是产生等离子体的重要手段之一。被外加电场加速的部分电离气体中的电子与中性分子碰撞，把从电场得到的能量传给气体。电子与中性分子的弹性碰撞导致分子动能增加，表现为温度升高;而非弹性碰撞则导致激发(分子或原子中的电子由低能级跃迁到高能级)、离解(分子分解为原子)或电离(分子或原子的外层电子由束缚态变为自由电子)。高温气体通过传导、对流和辐射把能量传给周围环境，在定常条件下，给定容积中的输入能量和损失能量相等。电子和重粒子(离子、分子和原子)间能量传递的速率与碰撞频率(单位时间内碰撞的次数)成正比。在稠密气体中，碰撞频繁，两类粒子的平均动能(即温度)很容易达到平衡，因此电子温度和气体温度大致相等,这是气压在一个大气压以上时的通常情况,一般称为热等离子体或平衡等离子体。在低气压条件下，碰撞很少，电子从电场得到的能量不容易传给重粒子，此时电子温度高于气体温度，通常称为冷等离子体或非平衡等离子体。两类等离子体各有特点和用途(见等离子体的工业应用)。气体放电分为直流放电和交流放电。

折叠编辑本段类型

折叠直流放电

通常指低频放电，在气压和电流范围不同时，由于气体中电子数、碰撞频率、粒子扩散和热量传递速度不同，会出现暗电流区、辉光放电区和弧光放电区(图 1)。电流的大小是根据电源负载特性曲线(图 1)中两条相应于电阻R1、R2的下降直线和放电特性曲线的交点(工作点A、B、C)确定的。

①暗电流区 电子在电场加速的情况下，获得足够能量，通过与中性分子碰撞，新产生的电子数迅速增加，电流增大到10~10-安时，在阳极附近才出现很薄的发光层。

②辉光放电区 电流再增大(10~10安)时，在较低的气压条件下，阴极受到快速离子的轰击而发射电子，这些电子在电场作用下向阳极方向加速运动。阴极附近有一个电位差很大的阴极位降区。电极之间的中间部分是电位梯度不很大的正柱区，其中的介质是非平衡等离子体。正柱区的电子和离子以同一速度向壁面扩散，并在壁面复合，放出能量(这是没有气体对流时的情况)。经典理论中电子密度在横截面上的分布是贝塞耳函数的形式。在阳极附近有一个几毫米厚的阳极位降区，其中的电位差与气体电离电位的数值大致相等。

③弧光放电区 当电流超过 10安且气体压力也较高时，正柱区产生的焦耳热大于粒子扩散带到壁面的热量,使正柱区中心部分温度升高,气体电导率增加，以致电流向正柱区中心集中，形成不稳定的收缩现象。后，导电正柱缩成一根温度很高、电流密度很大的电弧，这就是弧光放电。在阴极,电流密度达10~10安/厘米，形成"阴极斑点"，根据热电子发射(热阴极)或场致发射(冷阴极)的机理，发出电子。在阳极也有"阳极斑点"。由于电子带着本身的动能进入阳极，进入时又放出相当于逸出功的能量，再加上阳极位降区的发热量，使阳极加热比阴极大得多。弧光放电的阴极和阳极位降区电位降总共不过一二十伏，中间是正柱区。

弧柱中热量的散失主要依靠热传导、对流和辐射。在定常、轴对称、洛伦兹力和轴向热传导可忽略，以及气体压力和轴向电场在横截面上呈均匀分布的条件下，根据气体性质参数和管道的几何形状对磁流体力学基本方程组进行简化，可以算出管道中气流速度和温度分布以及电弧各参量。

电弧中电流密度高，往往存在着磁流体力学效应。外加磁场或自身磁场较强时,电弧受到洛伦兹力J×B(J是电流密度,B是磁感应强度)的作用。电弧在垂直磁场作用下所作的旋转运动，可使气体加热得更为均匀，并使弧根在电极上高速运动，从而减少电极烧损，还对电弧的稳定有明显影响。自身磁场对电弧有箍缩作用，产生的磁压(Pm=B/2μe，式中μe为磁导率)梯度能导致气体的宏观流动。在阴极附近，由于电流密度很大，相应的磁压较高。离开阴极后，电弧截面加大，磁压沿轴向降低，引起气体由阴极区向正柱区流动，形成阴极射流，其流速可达到100米/秒左右。在阳极斑点附近也存在着同样机理的阳极射流。如果环境温度较低，等离子体能够通过辐射和热传导等方式向壁面传递能量，因此，要在实验室内保持等离子体状态，发生器供给的能量必须大于等离子体损失的能量。不少人工产生等离子体的方法(如爆炸法、激波法等)产生的等离子体状态只能持续很短时间(10~10秒左右)，而有工业应用价值的等离子体状态则要维持较长时间(几分钟至几十小时)。能产生后一种等离子体的方法主要有:直流弧光放电法、交流工频放电法、高频感应放电法、低气压放电法(例如辉光放电法)和燃烧法。前四种放电都用电学手段获得，而燃烧则利用化学手段获得。

等离子体发生器的放电原理:利用外加电场或高频感应电场使气体导电，称为气体放电。气体放电是产生等离子体的重要手段之一。被外加电场加速的部分电离气体中的电子与中性分子碰撞，把从电场得到的能量传给气体。电子与中性分子的弹性碰撞导致分子动能增加，表现为温度升高;而非弹性碰撞则导致激发(分子或原子中的电子由低能级跃迁到高能级)、离解(分子分解为原子)或电离(分子或原子的外层电子由束缚态变为自由电子)。高温气体通过传导、对流和辐射把能量传给周围环境，在定常条件下，给定容积中的输入能量和损失能量相等。电子和重粒子(离子、分子和原子)间能量传递的速率与碰撞频率(单位时间内碰撞的次数)成正比。在稠密气体中，碰撞频繁，两类粒子的平均动能(即温度)很容易达到平衡，因此电子温度和气体温度大致相等,这是气压在一个大气压以上时的通常情况,一般称为热等离子体或平衡等离子体。在低气压条件下，碰撞很少，电子从电场得到的能量不容易传给重粒子，此时电子温度高于气体温度，通常称为冷等离子体或非平衡等离子体。两类等离子体各有特点和用途(见等离子体的工业应用)。气体放电分为直流放电和交流放电。

折叠编辑本段类型

折叠直流放电

通常指低频放电，在气压和电流范围不同时，由于气体中电子数、碰撞频率、粒子扩散和热量传递速度不同，会出现暗电流区、辉光放电区和弧光放电区(图 1)。电流的大小是根据电源负载特性曲线(图 1)中两条相应于电阻R1、R2的下降直线和放电特性曲线的交点(工作点A、B、C)确定的。

①暗电流区 电子在电场加速的情况下，获得足够能量，通过与中性分子碰撞，新产生的电子数迅速增加，电流增大到10~10-安时，在阳极附近才出现很薄的发光层。

②辉光放电区 电流再增大(10~10安)时，在较低的气压条件下，阴极受到快速离子的轰击而发射电子，这些电子在电场作用下向阳极方向加速运动。阴极附近有一个电位差很大的阴极位降区。电极之间的中间部分是电位梯度不很大的正柱区，其中的介质是非平衡等离子体。正柱区的电子和离子以同一速度向壁面扩散，并在壁面复合，放出能量(这是没有气体对流时的情况)。经典理论中电子密度在横截面上的分布是贝塞耳函数的形式。在阳极附近有一个几毫米厚的阳极位降区，其中的电位差与气体电离电位的数值大致相等。

③弧光放电区 当电流超过 10安且气体压力也较高时，正柱区产生的焦耳热大于粒子扩散带到壁面的热量,使正柱区中心部分温度升高,气体电导率增加，以致电流向正柱区中心集中，形成不稳定的收缩现象。后，导电正柱缩成一根温度很高、电流密度很大的电弧，这就是弧光放电。在阴极,电流密度达10~10安/厘米，形成"阴极斑点"，根据热电子发射(热阴极)或场致发射(冷阴极)的机理，发出电子。在阳极也有"阳极斑点"。由于电子带着本身的动能进入阳极，进入时又放出相当于逸出功的能量，再加上阳极位降区的发热量，使阳极加热比阴极大得多。弧光放电的阴极和阳极位降区电位降总共不过一二十伏，中间是正柱区。

弧柱中热量的散失主要依靠热传导、对流和辐射。在定常、轴对称、洛伦兹力和轴向热传导可忽略，以及气体压力和轴向电场在横截面上呈均匀分布的条件下，根据气体性质参数和管道的几何形状对磁流体力学基本方程组进行简化，可以算出管道中气流速度和温度分布以及电弧各参量。

电弧中电流密度高，往往存在着磁流体力学效应。外加磁场或自身磁场较强时,电弧受到洛伦兹力J×B(J是电流密度,B是磁感应强度)的作用。电弧在垂直磁场作用下所作的旋转运动，可使气体加热得更为均匀，并使弧根在电极上高速运动，从而减少电极烧损，还对电弧的稳定有明显影响。自身磁场对电弧有箍缩作用，产生的磁压(Pm=B/2μe，式中μe为磁导率)梯度能导致气体的宏观流动。在阴极附近，由于电流密度很大，相应的磁压较高。离开阴极后，电弧截面加大，磁压沿轴向降低，引起气体由阴极区向正柱区流动，形成阴极射流，其流速可达到100米/秒左右。在阳极斑点附近也存在着同样机理的阳极射流。

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